Как из синусоиды сделать прямоугольный импульс схема

Схема формирует правильную синусоиду из высокочастотных прямоугольных импульсов

Выпускается немало микросхем прямого цифрового синтеза, способных формировать высокочастотные синусоидальные сигналы, но сфера их целесообразного использования существенно ограничена высокой сложностью. Однако задачу генерации гармонических колебаний легко можно решить с помощью логических элементов КМОП и пары фильтров на коммутируемых конденсаторах. Микросхемы фильтров позволяют формировать сигнал с частотой 1 МГц и амплитудой 1.7 В пик-пик.

Пример такой схемы показан на Рисунке 1. В нем использованы выпускаемые компанией MSI фильтры на коммутируемых конденсаторах MSHFS6 с 5-вольтовым питанием и отношением тактовой частоты к центральной равным 12.5:1. Эти экономичные микросхемы могут работать как в режимах низкочастотных 6-полюсных фильтров Баттерворта, Бесселя или эллиптических фильтров, так и в качестве полосовых полно- 1/3- или 1/6-октавных фильтров. Конкретная конфигурация выбирается соответствующей коммутацией выводов 1 … 3 MSHFS6.

Рисунок 1.	Вместо микросхемы прямого цифрового синтеза в генераторе SIN/COS использованы логические микросхемы КМОП и два фильтра на коммутируемых конденсаторах.

В схеме использованы два счетчика. Микросхема 74HC393A делит частоту 50 МГц на 4, до частоты 12.5 МГц. 74HC390A содержит делители на 2 и на 5. Комбинация этих двух счетчиков и D-триггера 74HC74A позволяет понизить частоту 50 МГц до 500 кГц.

На выходах Q и /Q микросхемы 74HC74A формируются импульсы половинной частоты выходного сигнала 74HC390A. После деления частоты выходных импульсов 74HC74A на 2 с помощью части 74HC390A образуется сигнал, сдвинутый на –90°. На Рисунке 2 изображены входные прямоугольные импульсы с частотой 100 МГц, выходные импульсы 12.5 МГц, используемые для синхронизации фильтров, и импульсы 1 МГц каналов SIN и COS.

Рисунок 2.	Из последовательности прямоугольных импульсов с частотой 100 МГц (канал 1) получены синусоидальный (канал 3) и косинусоидальный (канал 4) сигналы частотой 1 МГц.

Чтобы исключить искажения в фильтрах, амплитуда выходных сигналов делителей, практически равная напряжению питания, понижается резистивными делителями R1, R2 и R9, R10. Фильтрация постоянных составляющих входных сигналов MSHFS6 позволяет получить сглаженные прямоугольные импульсы, симметричные относительно аналоговой земли фильтров.

На Рисунке 3 показаны осциллограммы сигналов на выходах двух фильтров при частоте входного сигнала около 50 МГц. Если «перевернутый» сигнал на выходе COS не подходит для выбранного приложения, его можно инвертировать с помощью операционного усилителя, включенного на выходе фильтра COS или на выходе 13 счетчика 74HC390A.

Рисунок 3.	Каналы 1 и 2 демонстрируют выходные сигналы двух фильтров на коммутируемых конденсаторах при входной частоте около 50 МГц.

Фигура Лиссажу для двух выходов схемы (Рисунок 4) указывает на соотношение фаз 89.1° между каналами SIN и COS. Анализатор нелинейных искажений Krohn-Hite 6900B с входным ФНЧ, необходимым для удаления составляющих синхросигнала и имеющим частоту среза 1 МГц, показал, что общий коэффициент нелинейных искажений сигнала на выходе SIN равен 0.1%.

Рисунок 4.	Фигура Лиссажу для двух выходов схемы указывает на соотношение фаз 89.1°.

Несмотря на то, что, согласно справочным данным, предельная рабочая частота микросхем 74HC390A и 74HC393A при напряжении питания 6 В равна 50 МГц, MSI и другие компании находят эту спецификацию чрезмерно скромной.

Рисунок 5.	В первоначально предложенном варианте использован фильтр на коммутируемых конденсаторах MSHFS6, однако схема может работать и с более новой версией MSVHFS6, рассчитанной на напряжение питания 3.3 В. Осциллограмма показывают фазовые соотношения сигналов на временнóй оси.

Рисунок 6.	Фигура Лиссажу показывает соотношение фаз выходных сигналов схемы, в которой используются фильтры MSVHFS6 с напряжением питания 3.3 В.

В рассматриваемом приложении счетчики могут работать на частоте 100 МГц, что позволит использовать более новую версию фильтров MSVHFS6 с частотой синхронизации 100 МГц и напряжением питания 3.3 В. Все, что требуется для такой замены – понизить напряжение питания до 3.3 В, 5-вольтовые микросхемы MSHFS6 заменить на MSVHFS6 и повысить входную частоту до 100 МГц. На Рисунках 5 и 6 выходные сигналы фильтров сравниваются во временнóй и фазо-частотной областях.

Перевод: AlexAAN по заказу РадиоЛоцман

Прямоугольные импульсы: описание и принцип формирования

Последовательность прямоугольных импульсов состоит из повторяющихся через равные промежутки времени прямоугольных импульсов, по форме чем-то напоминающих шляпу (цилиндр). Прямоугольная форма возникает из-за того, что сигнал резко возрастает от минимального до максимального значения и задерживается в этом положении некоторое время, затем снова возвращаясь к минимальному (см. рис. 2).

Рисунок 2: Последовательность «идеальных» прямоугольных импульсов как функция от времени: Т — период, κ — коэффициент заполнения, Х — максимальная амплитуда

Для генерации прямоугольных импульсов идеальной (а в реальности близкой к ней) формы, сигнал должен мгновенно «перестроиться» от минимального до максимального значения амплитуды. Полное повторение формы импульса через некоторое время называется периодом Т. Ширина импульса или длительность — это промежуток времени, за который сигнал достигает минимальной амплитуды дважды. Неполный коэффициент заполнения κ — это величина, измеряемая в процентах, которая рассчитывается как отношение длительности сигнала к периоду следования импульсов.

Прямоугольная последовательность импульсов может иметь любой коэффициент заполнения от 0 до 1. Как показано на рисунке 2, максимальная амплитуда сигнала равна Х, минимальная — 0.

Если бы форма волны на рисунке 2 была построена как функция частоты, ось частоты продолжалась бы до бесконечности. Для создания идеальной последовательности прямоугольных импульсов требуется дискретная возрастающая последовательность частот, таким образом генерируются бесконечно короткие переходы между амплитудами.

Итак, чтобы получать периодический сигнал прямоугольной формы, необходимо множество частот, превышающих основную частоту сигнала (которая обратна величине периода).

Следствия ограничения пропускательной способности системы

Частотный диапазон системы, как уже говорилось, определяет скорость отклика системы на поданный сигнал. Также можно дать другое определение: частотный диапазон — это самая высокая частота, которую система способна воспринять и обработать. В реальности нет ничего необычного или странного в том, что полоса пропускания системы меньше ширины спектра входного сигнала. Если это несоответствие имеет место быть, более высокочастотные составляющие входного сигнала просто не сохраняются в выходном сигнале, что приводит к искажению профиля импульса.

Если высокочастотные составляющие «отрезаны» из прямоугольной последовательности импульсов, острые углы прямоугольников скругляются, и минимальное время, необходимое для перехода между состояниями низкой и высокой амплитуды, увеличивается. Если отсекается достаточно много высокочастотных компонентов, входная прямоугольная последовательность импульсов преобразуется в синусоидальную волну.

Полоса пропускания: 3 дБ или 750 Гц?

Диапазон частот системы обычно описывается децибелами (дБ) вместо принятых частотных единиц – герц (Гц). В герцах вычисляется абсолютный диапазон, децибелы более удобны на практике. В рассматриваемом исследовании частотный диапазон системы составляет 3 дБ. Точно определить максимальную частоту, выше которой не воспринимает система, может быть достаточно сложно.

Удобно работать с выходным сигналом, состоящим только из частот ниже предельной, в данном случае ниже 3 дБ. В противном случае система будет сильно ослаблять частоты, превышающие порог, однако эти частоты могут по-прежнему вносить вклад в выходной сигнал.

Частота среза 3 дБ в данном исследовании рекомендуется для использования в качестве общего эталона для оценки того, насколько различен частотный состав выходных и входных сигналов.

Экспериментальная установка

Экспериментальная установка показана на рис. 3. Прямоугольные импульсы поступают от функционального генератора в установку, содержащую лазерный диод LP980‐SA80 Thorlabs и контроллер тока и температуры CLD1010LP Thorlabs. Выходной ток, регистрируемый контроллером, содержит установленную пользователем постоянную компоненту. Ток запускает волоконный лазерный диод, установленный в контроллере. Величина постоянной составляющей тока была выбрана таким образом, чтобы общий ток, посылаемый на лазерный диод, всегда превышал пороговый ток генерации. Модулированный таким образом выходной ток на лазерном диоде позволял получать модулированный оптический сигнал.

Рисунок 3. Экспериментальная установка, использованная при исследовании: 1 — контроллер тока и температуры, 2 — лазерный диод, 3 — варьируемый оптический аттенюатор, 4 — фотодетектор, 5 — осциллограф, 6 — функциональный генератор

Далее оптический сигнал попадает на оптоволоконный фотодетектор DET02AFC Thorlabs с FC/PC- коннектором. Фотодетектор подключен к функциональному генератору с частотой 80 МГц. Частота 3 дБ была определена равной 750 кГц . Прямоугольные последовательности импульсов от генератора функций сравнивались с оптическими сигналами на детекторе путем анализа и частотного содержания сигналов, и форм импульсов.

Как частота влияет на искажение формы импульса?

Коэффициент заполнения квадратно-импульсной последовательности в основном составляет 50%, ширина импульса (длительность) в этом случае составляет половину периода. Однако абсолютный период колебаний по-прежнему обратно зависит от частоты.

Квадратные импульсные сигналы с различной частотой также подавались в экспериментальную установку. Измеренные выходные импульсы (некоторые из них изображены на рис. 4) демонстрировали более высокое искажение на частотах, близких частоте среза.

Рисунок 3. Выходные сигналы, зарегистрированные после прохождения через систему с частотой, близкой к частоте среза 3 дБ (соответствует 750 кГц ): пороговая частота почти в 9 раз превышает частоту входного сигнала 83,3 кГц (темно-красный), в результате чего выходной сигнал имеет меньше всего искажений

В ходе эксперимента было выявлено, что при повышении частоты длительность импульса понижается, однако время, за которое выходной сигнал переходит между минимумом и максимумом амплитуд, остается без изменений. Это объясняется тем, что по мере увеличения частоты «боковые стороны» импульсов отклонялись от вертикальной оси. Вершина пульса также стала менее плоской с увеличением частоты. Для крайнего случая, когда частота была равна 3 дБ, выходной сигнал напоминал синусоидальную волну.

При исследовании соотношений между частотой сигнала и частотой среза, было использовано разложение квадратно-импульсной последовательности в ряд Фурье:

(1)

Ряд позволяет выполнить разложение прямоугольно-импульсного сигнала в сумму бесконечной последовательности синусоидальных волн. Константа С служит для демонстрации сдвига средней амплитуды квадратичной волны, не влияет на форму импульса. Частота входного сигнала равна частоте первого слагаемого ряда (n = 1). Такая частота еще называется собственной частотой f₀. Слагаемые ряда более высоких порядков в прямоугольной волне имеют частоты, кратные нечетному целому числу (n = 3, 5, . ).

Принимая во внимание анализ полученного ряда Фурье, в ходе эксперимента отмечались также некоторые наблюдения:

• Повышение частоты сигнала приводит к увеличению частоты каждого слагаемого в ряду
• Слагаемое первого порядка (n = 1) есть синусоида с максимальной амплитудой

По мере увеличения частоты у некоторых компонентов входного сигнала отмечались частоты ниже предельной. Искажение импульса выходного сигнала было вызвано тем, что компоненты сигнала с частотами выше этого порога были сильно ослаблены системой. В конце эксперимента форма выходного сигнала стала напоминать синусоидальную волну, поскольку все меньше и меньше частотных компонентов имели частоты ниже предельной, их вклад стал незначительным по сравнению с первым слагаемым. Так, когда частота повторений достигла предела, только первая частотная компонента осталась ненулевой.

«Правило девяти» для квадратно-импульсных сигналов

Искажение выходного импульса можно свести к минимуму, если полоса пропускания системы соответствует или превышает ширину спектра входного сигнала. В реальных условиях, когда добиться такого полного соответствия (почти) невозможно, нужно определить минимальный диапазон пропускания системы, при попадании в который выходной сигнал был бы менее всего искажен.

Эмпирическое «правило девяти» может быть хорошим ориентиром для решения многих практических задач. Правило гласит, что полный диапазон пропускания системы должен быть как минимум в девять раз выше частоты входного прямоугольно-импульсного сигнала.

Хотя только «идеальные» прямоугольно-импульсные сигналы имеют коэффициент заполнения 50%, «правило девяти» применимо в случаях, когда коэффициент заполнения близок к 50% (чуть больше или чуть меньше). Однако искажение выходных сигналов с таким коэффициентом заполнения неизбежно. Чтобы приблизить профиль выходного сигнала к идеальному, потребуется увеличить диапазон пропускания как минимум в три раза (воспользоваться правилом).

Основа этого наблюдения лежит в ряде Фурье. Когда частотный предел системы в 9 раз превышает частоту входного сигнала, ряд будет содержать 5 ненулевых частотных компонентов, частота которых ниже предельной. Профиль сигнала для этого случая приведен на рис. 4. Сигнал с частотой 83.3 кГц имеет профиль, который может быть распознан системой как квадратный.

В случае, если ширина диапазона пропускания системы в 3 раза превышает ширину входного сигнала, ряд Фурье содержит уже два ненулевых частотных компонента. То есть для системы диапазоном 750 кГц частота сигнала, подходящего для создания квадратно-импульсной последовательности, составит 250 кГц.

Если подается сигнал, частота которого равна предельной, только первое слагаемое суммы ряда Фурье останется ненулевым. В данном эксперименте подавался сигнал с частотой 750 кГц (соответствующей пороговому значению), на выходе получали синусоидальный профиль.

Влияние на профиль выходного импульсного сигнала снижения коэффициента заполнения (до 20%) обсуждается в следующем разделе.

Как коэффициент заполнения сигнала влияет на профиль и диапазон пропускания системы?

Если частота начального прямоугольно-импульсного сигнала остается постоянной, уменьшение коэффициента заполнения приводит к сокращению ширины импульса*. Уменьшение ширины импульса при неизменной частоте сопровождается более явными искажениями выходного импульса, особенно если ширина полосы пропускания системы меньше ширины спектра сигнала.

Во-первых, качество профиля выходного сигнала ухудшается из-за того, что время перехода между состояниями низкой и высокой амплитуд состояний растет.

Во-вторых, сигналу требуется меньше времени для стабилизации высокой амплитуды, прежде чем перейти к амплитуде в низком состоянии, это также провоцирует «расплывание».

На рисунке 5 показан набор профилей импульсов, измеренных на выходе экспериментальной установки, когда входной сигнал имел коэффициент заполнения 20%.

Рисунок 5. Кривые амплитуд выходных сигналов с указанной частотой каждого из них: в этой части эксперимента коэффициент заполнения снижен до 20%, снижение коэффициента заполнения особенно повлияло на профиль импульса сигнала частотой 83.3 кГц (см. рис. 3)

Профиль импульса был узнаваемо прямоугольным для частоты повторений 83.3 кГц, когда ширина полосы пропускания системы была примерно в девять раз больше ширины спектра входного сигнала. Когда частота входного сигнала составляла 200 кГц, диапазон пропускания системы превышал частоту входного сигнала в три раза, однако выходной импульс имел уже синусоидальную форму из-за снижения коэффициента заполнения импульса. В предыдущем опыте он составлял 50%, тогда еще более высокая частота входного сигнала (250 кГц) позволяла получать прямоугольный профиль выходного сигнала.

* Время, в течение которого сигнал находится в состоянии высокой амплитуды.

Сравнение коэффициентов заполнения входного и выходного сигналов

Увеличение частоты входного импульсного сигнала, коэффициент заполнения импульса которого не равен 50%, вызывает искажения в профиле выходного сигнала. В результате можно получить такой сигнал, коэффициент заполнения импульса которого и составляет 50%.

Демонстрация этой тенденции для установки с пределом пропускания 750 кГц, описанной в работе ранее, представлена на рисунке 6.

Рисунок 6. Кривые коэффициентов заполнения входного и выходного импульсного сигналов по мере увеличения частоты вплоть до порогового значения 750 кГц: высокочастотные компоненты урезаны, коэффициент заполнения выходного сигнала составил 50 %

Для частот 200 — 300 кГц коэффициенты заполнения импульса входного и выходного сигналов примерно одинаковы. Различия в коэффициентах заполнения импульсов выходного и входного сигналов начали проявляться, когда пропускательная способность системы была в 3-4 раза выше частоты начального импульсного сигнала. При более высоких частотах коэффициент заполнения импульсов приближался к 50%.

Этот эффект обусловлен тем, что основная частотная составляющая входного сигнала (собственная частота) является графиком синусоиды. Синусоидальные волны имеют коэффициент заполнения 50%, а высокочастотные составляющие необходимы для преобразования формы волны в сигнал с желаемым коэффициентом заполнения. Увеличение частоты начального импульсного сигнала приводит к увеличению числа ненулевых компонентов в ряде Фурье, частоты которых превышают предел системы (3 дБ). Поскольку эти высокочастотные компоненты практически полностью режутся в системе, в выходном сигнале преобладает основная частотная составляющая.

Количественное измерение искажений

Оценка добротности сигнала необходима для прогнозирования и расчета номинального искажения импульса и допустимых параметров. Популярным методом оценки искажений сигнала является преобразование Фурье: на практике часто анализируют и обрабатывают последовательности, полученные через разложение в ряд исходного сигнала. С помощью преобразования Фурье получают «идеальные» импульсные последовательности сигналов с прямоугольным профилем, а затем сравнивают фактические данные. Сравниваются главным образом длительности реального и «идеального» импульсов.

На рис. 7 показан период идеального прямоугольного импульса (зеленый) и период синусоиды (синий). Синусоида – первое слагаемое в сумме ряда Фурье этого импульсного сигнала. Пунктирные линии демонстрируют «расплывание».

Рисунок 7. Прямоугольно-импульсный сигнал (зеленый) и синусоидальный (синий) имеют ширину спектральной полосы, равную 0.5Т: пунктирные линии показывают переходы от низкого к высокому состоянию амплитуды, для прямоугольной волны переход является бесконечно коротким и время пребывания в каждом состоянии равно 0.5T, для синусоидального сигнала верно обратное

Добротность сигнала – это шкала от 0 до 1, единица описывает импульсы с идеальными прямоугольными профилями с бесконечно малым временем перехода между минимальной и максимальной амплитудами. Ноль соответствует сигналам, время перехода от максимальной до минимальной амплитуды которых будет равно длительности идеального прямоугольного импульса. Например, синусоидальный импульс на рисунке 7 имеет нулевой коэффициент добротности, поскольку его время перехода от минимума до максимума составляет половину периода и равно ширине идеального прямоугольного импульса.

Шумы и частотная нестабильность затрудняют снятие точных измерений времени перехода между амплитудами у реальных сигналов. Вместо этого обычно производится измерение времени, необходимого для перехода от точки, немного превышающей минимальную амплитуду, в другую точку, немного ниже максимальной амплитуды. Обычно это точки расположены на уровне 10% и 90% по шкале амплитуды вверх по переднему фронту. Коэффициент добротности Г рассчитывается через время нарастания импульса τ_r, а также ширину идеального прямоугольного импульса W:

(2)

Измерение добротности сигнала

Синяя кривая на рисунке 8 показывает коэффициенты добротности, рассчитанные для выходных импульсов, когда входные сигналы имели 50% коэффициент заполнения и частоты между 25 кГц и 750 кГц.

Рисунок 8. Периодические прямоугольные последовательности импульсов поступали в экспериментальную установку с предельной частотой 750 кГц, для каждого сигнала рассчитывались коэффициенты качества выходных сигналов*, две кривые, полученные в опытах, где коэффициент заполнения импульсов составлял 80%, показали наиболее высокое качество выходного сигнала (линии, соединяющие точки данных, построены для наглядности)

* Кривые коэффициентов заполнения приводятся с отметкой «High» или «Low». Это указывает на то, как именно проводился сравнительный анализ: в верхнем или нижнем амплитудном состоянии соответственно.

Показатель добротности, рассчитанный для случая частоты входного сигнала 83.3 кГц, составил 0.87, что достаточно высоко. Серия опытов с сигналами такой частоты как раз осуществлялась по «правилу девяти», о котором говорится выше.

Коэффициент добротности 0.58, рассчитанный для частоты 250 кГц при коэффициенте заполнения 50% подтверждает следующее качественное наблюдение: несмотря на некоторое искажение импульса в выходном сигнале, профиль импульса был скорее прямоугольным, чем синусоидальным, даже если только две частотные компоненты ряда Фурье входного сигнала лежали в пределах полосы пропускания системы.

Когда частота повторения составила 750 кГц, выходной сигнал оказался синусоидальным, а добротность при этом была нулевой.

Показатели добротности для случая коэффициента заполнения 20% показаны красным цветом.

Коэффициент добротности 0.68 сигнала с частотой 83.3 кГц соответствует прямоугольному профилю выходной последовательности импульсов. Однако прослеживается больше искажений профиля, чем в предыдущем пункте, когда коэффициент заполнения составлял 50%.

Опыт показывает, что уменьшение коэффициента заполнения при сохранении частоты повторения приводит к увеличению искажений профиля выходного сигнала. Чтобы повысить коэффициент добротности до 0.87, частоту сигнала с коэффициентом заполнения 20% необходимо снизить приблизительно до 33 кГц.

Когда частота сигнала с коэффициентом заполнения 20% была увеличена до 250 кГц, добротность стала равна нулю. Дальнейшее увеличение частоты сигнала с коэффициентом заполнения 20% привело к отрицательным показателям добротности. Физически это означает, что время нарастания было больше, чем ширина входного импульса. При таком сигнале добиться приемлемой точности при дальнейшей обработке крайне сложно.

Зеленая кривая (80% High) демонстрирует следующее: если коэффициент заполнения входного сигнала превышает 50%, минимальная добротность является уже положительной. Поскольку шкала в этой серии начинается не от нуля, показатели добротности трудно сравнить с другими значениями коэффициента заполнения.

Кроме того, добротность, рассчитанная по высокоамплитудной части импульса, низкоамплитудную составляющую не учитывает, как не учитываются и все содержащиеся в ней искажения. В таком случае можно рассчитать добротность при минимальной амплитуде. Эти альтернативные данные отмечены желтым и, как ожидалось, напоминали кривые, полученные для сигналов с коэффициентом заполнения 20%.

Показатели добротности, показанные на рисунке 8, отображают влияние ширины импульса, частоты и коэффициента заполнения входного сигнала на профиль выходного сигнала. Когда другие параметры неизменны, искажение выходного сигнала может возрасти по следующим причинам:

• Повышение частоты
• Снижение коэффициента заполнения импульса
• Уменьшение диапазона пропускания системы

Компания INSCIENCE помогает своим заказчикам решать любые вопросы и потребности по продукции Thorlabs на территории РФ

Какими схемами можно преобразовать прямоугольный сигнал в синусоидальный?

Что такое прямоугольный импульс длительностью Т. Это сумма синусоид не четной частоты. Первая гармоника и ее частота связанная с длительностью Т (f= 2пи/Т). Третья 6пи/Т; пятая — 10пи/Т; седьмая — 14пи/Т ит. д. Выбираете нужную частоту, рассчитываете для неё последовательный резонансный LC — фильтр. Для ненужных гармоник рассчитываете свои фильтры и включаете их параллельно (закорачиваете).

Остальные ответы
Фильтром основную гармонику выделить

Фильтром низкой частоты или полосовым фильтром. Чем выше крутизна АЧХ фильтра — тем ближе к синусу будет сигнал на выходе.

Поидём сложным методом))) твой генератор — —ПЗУ (с массивом даных синусоиды) — —ЦАП — —фильтр и вот она красивая синусоида)

пробуй

в обратную связь ОУ ставить 2 диода встречно-параллельно, амплитуду входа выбрать таким, чтоб попасть в кривую часть ВАХ диодов, получится что-то похожее на синус.

Как будет работать выходной каскад на полевиках и трансом от микроволновки в инверторе . Будет сильнее греться аль нет. По отношению работы, с прямоугольными импульсами.

Как из синусоиды сделать прямоугольный импульс схема

Добрый день, уважаемое сообщество.

Дико извиняюсь за дилетантский вопрос, но в командировке неожиданно вылезла проблема не из моей сферы, а решать мне.

Есть инкрементальный энкодер ЛИР-290. Он выдает сигнал СН: синусоида с постоянной составляющей в 2,5В и амплитудой 1В.
Раньше был подключен преобразователь сигналов ЛИР-960, который преобразовывал эту синусоиду в прямоугольные импульсы. К сожалению, этот преобразователь сигналов приказал долго жить и надо оперативно его чем-то заменить, как временное решение, пока новый будет заказываться.

Сам не сильно разбираясь в теме, нашел различные варианты для преобразования синусоиды, которая проходит через 0, но как получить результат для имеющегося сигнала не вкурил. Может кто-нибудь помочь схемкой?

Попутно вопрос, не относящийся напрямую к проблеме, но тоже может возникнуть, поэтому с вашего позволения задам сразу. Есть ли какой-нибудь счетчик делитель, который получая сформированные прямоугольные импульсы будет вместо 1024 импульсов выдавать 1? И надо ли будет ставить какой-нибудь усилитель или что-то подобное на выходе с него, что бы подключить вместо имеющегося сейчас контроллера частотомер или осциллограф?

Заголовок сообщения: Re: помогите преобразовать синусоидальный сигнал в прямоугол
Добавлено: Пн окт 11, 2021 13:56:44

1. Собрать на компараторе. Один вход на 2,5в установить, на второй подавать сигнал с энкодера.
2. Установить счетчик в режиме 1/1024. На той же 155 логике. Усилителя не надо.